Kretsen består av lederen PQ, skinnene og motstanden R. Magnetfeltet er vertikalt, og flaten som kretsen omslutter, ligger i skinneplanet. Når lederen glir nedover mot R, blir arealet $A$ mindre, og den magnetiske fluksen oppover gjennom kretsen, $\mathrm{\Phi }=BA\cos \alpha$, avtar.

Etter Lenz’ lov får den induserte strømmen en retning som motvirker endringen, altså slik at strømmen lager et magnetfelt som peker oppover inne i kretsen. Sett ovenfra går strømmen da mot klokka rundt kretsen. Med R til høyre og skinna med P nærmest oss, som i figuren, betyr det at strømmen går fra Q mot P gjennom lederen.

Vi får det samme ved å se på kraften $\overrightarrow{F}=q\overrightarrow{v}\times \overrightarrow{B}$ på positive ladninger i lederen: farten peker nedover langs skinnene og $\overrightarrow{B}$ rett opp, og høyrehåndsregelen gir en kraft langs lederen fra Q mot P.

Tre krefter virker på lederen:

• tyngdekraften $\overrightarrow{G}=m\overrightarrow{g}$, rett nedover
• normalkraften $\overrightarrow{N}$ fra skinnene, vinkelrett på skinneplanet (det er ingen friksjon)
• den magnetiske kraften ${\overrightarrow{F}}_B=I\overrightarrow{L}\times \overrightarrow{B}$ på den strømførende lederen. Strømmen går fra Q mot P og $\overrightarrow{B}$ peker rett opp, så kraften er vannrett og peker bort fra R. Den er altså ikke parallell med skinnene.

Pilene i figuren er tegnet med lengder som svarer til situasjonen ved konstant fart, der kraftsummen er null.

Når lederen slippes, er farten null. Da er det ingen indusert strøm og ingen magnetisk kraft, og komponenten av tyngdekraften langs skinnene, $mg\sin \alpha$, gir lederen akselerasjon nedover.

Når lederen har farten $v$ langs skinnene, er det bare den vannrette fartskomponenten $v\cos \alpha$ som står vinkelrett på $\overrightarrow{B}$. Den induserte spenningen og strømmen blir

Den magnetiske kraften på lederen blir da

Den øker altså med farten. Komponenten av ${\overrightarrow{F}}_B$ langs skinnene er $F_B\cos \alpha$ og peker oppover skinnene. Kraftsummen langs skinnene er

Jo større farten blir, desto mindre blir kraftsummen og akselerasjonen. Lederen nærmer seg en fart der kraftsummen er null, og da er farten konstant etter Newtons 1. lov:

Ved den konstante farten er

Kraftbalansen fra b) gir en kontroll: $ILB\cos \alpha =mg\sin \alpha$ gir $I={\displaystyle \frac{mg\tan \alpha }{LB}}=\mathrm{1,13}\mathrm{A}$.

Den induserte strømmen er $\underline{\underline{I=\mathrm{1,1}\mathrm{A}}}$. Bruker vi den avrundede farten $\mathrm{1,2}\mathrm{m}/\mathrm{s}$, får vi $\mathrm{1,2}\mathrm{A}$.