På klossen virker gravitasjonskraften $\overrightarrow{G}$ nedover, normalkraften $\overrightarrow{N}$ oppover, friksjonskraften $\overrightarrow{R}$ mot bevegelsesretningen og trekkraften $\overrightarrow{F}$ skrått oppover.

Loddrett er det ingen akselerasjon. Den loddrette komponenten av $\overrightarrow{F}$ løfter litt på klossen, så normalkraften blir mindre enn tyngden:

Friksjonskraften:

Newtons 2. lov horisontalt:

Nå avhenger trekkraften av farten. Da endres også normalkraften og friksjonskraften underveis, så akselerasjonen er ikke konstant. Vi bruker Eulers metode: I hvert lite tidssteg $\mathrm{\Delta }t$ regner vi ut kreftene og akselerasjonen fra farten i øyeblikket (som i a), og oppdaterer farten med $v=v+a\mathrm{\Delta }t$.

m = 0.400       # masse (kg)
g = 9.81        # tyngdeakselerasjon (m/s^2)
mu = 0.25       # friksjonstall
cos30 = 0.866
sin30 = 0.50

v = 0           # startfart (m/s)
t = 0           # tid (s)
dt = 0.001      # tidssteg (s)
n = round(3.0/dt)

for i in range(n):
    F = 1.2 - 0.20*v            # trekkraften avtar med farten
    N = m*g - F*sin30           # normalkraft (loddrett likevekt)
    R = mu*N                    # friksjonskraft
    a = (F*cos30 - R)/m         # Newtons 2. lov horisontalt
    v = v + a*dt
    t = t + dt

print(f"t = {t:.1f} s, v = {v:.2f} m/s")

Programmet skriver ut

t = 3.0 s, v = 0.81 m/s

Farten til klossen når $t=\mathrm{3,0}\mathrm{s}$ er $\underline{\underline{v=\mathrm{0,81}\mathrm{m}/\mathrm{s}}}$.

Resultatet er rimelig: Når farten øker, blir trekkraften mindre og friksjonen større, så akselerasjonen avtar. Klossen nærmer seg en konstant fart på omtrent $\mathrm{1,05}\mathrm{m}/\mathrm{s}$, der $F\cos \alpha =\mu (mg-F\sin \alpha )$.